电磁场与电磁波05

点电荷在半径r处的电通量密度为: D = q/(4πr2)ar 黑色斜体字表示向量. 上式中,4πr2是球表面积公式,据此就可理解“电通量密度”和“电通量”是嘛意思了. 据此可推断,通过一个封闭面净穿出的电通量等于该曲面所包围的总电荷(高斯定律). 当已知空间电通量密度,要求通过某表面的电通量时,只有垂直于该表面的电通量密度分量参与计算. 电磁场与电磁波:学习笔记:电通量和电通量密度,布布扣,bubuko.com

第一章 场论分析 上面的等式中n 上面加一个横杠表示单位矢量. 其中三角形后面加一个u表示梯度 电磁场与电磁波笔记,布布扣,bubuko.com

1. D的法向分量 根据高斯定理,分界面上自由电荷密度(!是自由电荷!不要考虑面束缚电荷)等于穿越该分界面的电通密度的法向分量. 如果分界面两侧都是介质,一般来说分界面上没有自由电荷(因为是介质啊,除非人为放置,自身是没有能力产生自由电荷的),于是界面两侧电通密度法向分量相等.这个其实很好理解,分界面上没有自由电荷,那么分界面两侧的电力线法向分量必然相等,于是D必相等. << 如果有人闲着没事干在两个介质表面都放了些自由电荷,密度为ρ1ρ2,那么两个介质拼合后,分界面上的自由电荷密度应该就是ρ

有两种方法表示电场中的储能:一种用场源表示,一种用场量表示. 或者更明确一点说,一种用电量q表示,一种用场强E表示. 而q和E之间存在着关系,所以这两种方法实际上是等价的. 用场源表示时,积分区域是存在着电荷的区域: 用场量表示时,积分区域是存在着电通量线的区域. 以表面存在电荷的金属球为例: 如果用场源计算储能,积分区间是球表面,即对球表面求面积分: 如果用场量计算储能,积分区间是存在电场的区域,即从无穷远到球表面求体积分.

我们假设有两条导线,一条为载流直导线L1,载有电流I1,产生磁场B1:另一条为闭合环路L2. L2的每一小段都可以分解为三个方向: 1)与L1平行方向:这个方向上受的磁力按定理计算. 2)与L1垂直,且与B1平行方向:这个方向上不受磁力. 3)与L1和B1都垂直方向:对于闭合环路,L2与L1垂直意味着L2上“离开L1”的总长度等于“趋近L1”的总长度,且受力方向相反. 综上,L2只有分解出的平行方向才受B1影响.因此最终磁力计算式中在大小上只有L1和L2的点积项.

n = /r除以r 表示 矢量r除以矢量的莫  = 单位矢量

在直角坐标系中两个矢量的点乘= 两个矢量的x分量相乘+两个矢量的y分量相乘+两个矢量的z分量相乘 在上面的等式中A上面加一个横杠x分量= Ax y分量 = Ay  z分量 = Az

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自习可怕的电磁场与电磁波刚回来,太tm难了,哎,还是进入今天的主题总结一下今天刚搭建好的NDK环境吧,废话不多说了,begin: Android开发中有时候涉及到调用C或者C++代码这时候就需要用到NDK(native development kit)工具了,NDK的搭建有好几种方法,在win7下常用的是利用Cygwin,NDK两个软件:不过现在新版本的adt-bundle-windows64(内部集成了adt等插件)可以直接在里面搭建NDK,但是本人觉得esclipse比较容易出错,特别是在更